Եզրային ճառագայթող լազերի (EEL) ներածություն

Եզրային ճառագայթող լազերի (EEL) ներածություն
Բարձր հզորության կիսահաղորդչային լազերի ելքային ազդանշան ստանալու համար ներկայիս տեխնոլոգիան եզրային ճառագայթման կառուցվածքի օգտագործումն է: Եզրային ճառագայթող կիսահաղորդչային լազերի ռեզոնատորը կազմված է կիսահաղորդչային բյուրեղի բնական դիսոցիացիոն մակերևույթից, իսկ ելքային ճառագայթը ճառագայթվում է լազերի առջևի ծայրից: Եզրային ճառագայթող տիպի կիսահաղորդչային լազերը կարող է հասնել բարձր հզորության ելքային ազդանշանի, սակայն դրա ելքային կետը էլիպսաձև է, ճառագայթի որակը վատ է, և ճառագայթի ձևը պետք է փոփոխվի ճառագայթի ձևավորման համակարգով:
Հետևյալ դիագրամը ցույց է տալիս եզրային կիսահաղորդչային լազերի կառուցվածքը: EEL-ի օպտիկական խոռոչը զուգահեռ է կիսահաղորդչային չիպի մակերեսին և լազեր է արձակում կիսահաղորդչային չիպի եզրին, որը կարող է ապահովել լազերի ելքը բարձր հզորությամբ, բարձր արագությամբ և ցածր աղմուկով: Այնուամենայնիվ, EEL-ի լազերային ճառագայթի ելքը, որպես կանոն, ունի ասիմետրիկ ճառագայթի լայնական հատույթ և մեծ անկյունային շեղում, և մանրաթելի կամ այլ օպտիկական բաղադրիչների հետ միացման արդյունավետությունը ցածր է:

EEL ելքային հզորության աճը սահմանափակվում է ակտիվ տարածքում թափոնների ջերմության կուտակմամբ և կիսահաղորդչային մակերեսի օպտիկական վնասմամբ: Ակտիվ տարածքում թափոնների ջերմության կուտակումը նվազեցնելու համար ալիքատարի մակերեսը մեծացնելով՝ ջերմության ցրումը բարելավելու համար, լույսի ելքային մակերեսը մեծացնելով՝ ճառագայթի օպտիկական հզորության խտությունը նվազեցնելու համար՝ օպտիկական վնասից խուսափելու համար, մեկ լայնակի ռեժիմի ալիքատարի կառուցվածքում կարելի է հասնել մինչև մի քանի հարյուր միլիվատի ելքային հզորության:
100 մմ ալիքատարի համար մեկ եզր ճառագայթող լազերը կարող է հասնել տասնյակ վատտ ելքային հզորության, սակայն այս պահին ալիքատարը չիպի հարթության վրա խիստ բազմառեժիմ է, և ելքային փնջի կողմերի հարաբերակցությունը նույնպես հասնում է 100:1-ի, ինչը պահանջում է փնջի ձևավորման բարդ համակարգ։
Այն ենթադրությամբ, որ նյութական տեխնոլոգիայի և էպիտաքսիալ աճի տեխնոլոգիայի մեջ նոր առաջընթաց չկա, մեկ կիսահաղորդչային լազերային չիպի ելքային հզորությունը բարելավելու հիմնական միջոցը չիպի լուսային շրջանի շերտի լայնությունը մեծացնելն է: Այնուամենայնիվ, շերտի լայնությունը չափազանց մեծացնելը հեշտ է առաջացնել լայնակի բարձր կարգի ռեժիմի տատանումներ և թելանման տատանումներ, ինչը զգալիորեն կնվազեցնի լույսի ելքի միատարրությունը, և ելքային հզորությունը չի աճում շերտի լայնությանը համաչափ, ուստի մեկ չիպի ելքային հզորությունը չափազանց սահմանափակ է: Ելքային հզորությունը զգալիորեն բարելավելու համար ի հայտ է գալիս զանգվածային տեխնոլոգիան: Տեխնոլոգիան ինտեգրում է մի քանի լազերային միավորներ նույն հիմքի վրա, այնպես որ յուրաքանչյուր լույս արձակող միավոր դասավորված է որպես միաչափ զանգված դանդաղ առանցքի ուղղությամբ, քանի դեռ օպտիկական մեկուսացման տեխնոլոգիան օգտագործվում է զանգվածի յուրաքանչյուր լույս արձակող միավորը առանձնացնելու համար, որպեսզի դրանք չխանգարեն միմյանց՝ ձևավորելով բազմաբեկոր լազերային շերտ, դուք կարող եք մեծացնել ամբողջ չիպի ելքային հզորությունը՝ ավելացնելով ինտեգրված լույս արձակող միավորների քանակը: Այս կիսահաղորդչային լազերային չիպը կիսահաղորդչային լազերային զանգվածի (LDA) չիպ է, որը հայտնի է նաև որպես կիսահաղորդչային լազերային ձող: